2016-12-04
Forschungswebsite von Vyacheslav Gorchilin
Konzentrierte und verteilte Resonanzen in der Spule die Induktivität
Bei Funkamateuren und Sucher der freien Energie ergeben sich Fragen über die verschiedenen Arten von Resonanz, die wir hier und versuchen zu beleuchten. Das Problem ist Folgendes. Wir alle wissen, dass die Induktivität (im folgenden einfach als Spule) angesehen werden kann und wie im Mittelpunkt steht, und wie eine lange Reihe. Im ersten Fall, die Formel für die Bestimmung der Resonanz zu handeln, wird die klassische Formel Thompson: \[f = 1/2\pi\sqrt{L\,(C_l + C)}\,, \qquad (1)\] wobei \(L\) — Induktivität der Spule, \(C_l\) — Ihre eigene Kapazität und \(C\) — externe Kapazität parallel zur Spule angeschlossen.
Im zweiten Fall betrachten wir eine Spule wie eine lange Reihe, wo die Welle verbringt eine gewisse Zeit, um von einem Ende zum anderen. Wenn es bis zu Periode Schwankungen des hauptoszillators ab, wird dies in der Spule Modus installiert stehende Welle. In diesem Fall die vereinfachte Formel wird dies: \[f = {c\,k \over l}\,, \qquad (2)\] wobei \(c\) — Lichtgeschwindigkeit, \(k\) — Koeffizient der Verzögerung, die in der Regel abhängig vom Material des Dielektrikums, und \(l\) — Länge in der Spule das Aufwickeln von Draht hergestellt. Diese Formel ist stark vereinfacht, da \(f\) ist eigentlich nicht-Linear abhängig von der Länge und die Steigung der Wicklung, des Durchmessers der Spule und dem Material des Dielektrikums. Über die genaue Formel finden Sie in der Arbeit [1]. Die Unterschiede in diesen beiden Ansätzen sind bereits in dieser Phase, und wir werden nun zeigen, dass Sie viel mehr.

Da über die realen Prozesse, die in der Spule auftreten, ist wenig bekannt, und wir auf Sie nicht stehenbleiben. Betrachten wir mathematische Modelle, die mit ausreichender Genauigkeit beschreiben diese Prozesse, und die Ergebnisse solcher Berechnungen können auf den realen Geräten.

Zwei Modelle
Wir betrachten eine gerade несимметричную lange Linie DL in der Abbildung 1.1, die angeregt von der Quelle der sinusförmigen Spannung E1, der durch die Induktivität L1. Nehmen Sie Ihr Sonderfall, bei dem der DL passt genau eine halbe Wellenlänge. Somit, an Ihren enden bekommen wir die Maxima des Stromes, und in der Mitte — eine maximale Spannung. Alle Messungen werden auf нагрузочном aktiven Widerstand R1, dessen Wert wir wählen, viel weniger Wellenwiderstand der Leitung. Für die Manifestation von zwei unabhängigen Prozessen auch wichtig, dass der DL sich so weit wie möglich von der Erde. Für mathematische Modelle dies bedeutet, dass, wenn die DL Rollen in die Spule, der Durchmesser ist viel kleiner als dieser Abstand. In diesem Fall können die Berechnung der Linie produzieren ungefähr durch die Formel (2), da die parasitäre Kapazität ist hier praktisch nicht vorhanden und funktionieren gut klassische Formel Telegraphen-Gleichungen.
Две модели сосредоточенного и распределённого резонанса
Wenn aber parallel zu DL setzen Kondensator C1 (Abb. 1.2), dann beginnt ein weiterer Prozess, fast keine Welle betrifft. Es ist offensichtlich, dass in diesem Fall haben wir es mit колебательным Kontur, die Induktivität der Induktivität geschnittene DL. D.h. wir bekommen eine zweite unabhängige Modell, das leicht berechnet nach der klassischen Formel von Thompson (1).
Nun kann man sich leicht vorstellen, was geschieht, wenn wir werden diesen langen Linie in die Spule — ein wenig ändert sich Ihre eigene Kapazität und Induktivität, sowie zwei Prozesse und arbeiten fast unabhängig voneinander. By the way, in diesem Fall Welle Modell besser rechnen durch eine genauere Formel, in der vorgestellten Arbeit [1].
Warum diese Prozesse und somit deren Modelle, unabhängig? Ein Blick auf die Abbildung 1.4, wo Sie dargestellt äquivalente Schaltung. In DL ist die stehende Welle, und da die R1 viel weniger Wellenwiderstand, wird die Welle — fast keine Verluste (Rechte Abbildung). Auf der Welle der Prozess der Kapazität C1 hat fast keinen Einfluss, sondern bildet mit der Induktivität der DL Schwingkreis, der wiederum funktioniert auch unabhängig (linkes Bild). Die änderung der C1 auch keinen Einfluss auf die Wave-Prozess, aber völlig verändert das Bild der LC-Resonanz.
Nach Meinung des Autors, die Unabhängigkeit der Prozesse aufgrund Ihrer Arbeit in verschiedenen bezugssystemen. Punkt der Montage, oder ein Kombination dieser beiden Systeme, ist die Last R1.
Für die Skeptiker, die glauben, dass in der Spule (oder in einer langen Reihe) können nicht gehen zwei unabhängige Prozesse gleichzeitig, zeigt ein Vereinfachtes Modell (Abb. 1.3), in dem ein weiteres Hinzugefügt Konstantstromquelle E2. Er зашунтирован Kondensator C2 für den kleineren innenwiderstandes zu hohen Frequenzen. Wie wir auf den R1 erhalten wir eine Konstante Vorspannung von E2 und unabhängig von ihm — пучность Spannung stehwellenverhältnis von E1.
Die Kombination der beiden Modelle
Weiter geht es über DL in zusammengerollten Spule. Diese Variante derzeit am besten erforscht. Unsere wunderbare Experimentatoren zur Verfügung gestellten Daten, aus denen sich ergibt, dass bei der Kombination von zwei Modellen, die auf den Widerstand R1 erhöht drastisch die Amplitude des Signals, was absolut Fair und kann verglichen werden mit der Zunahme des Qualitätsfaktors. Es wird ganz deutlich, wenn man zwei unabhängige Modelle: wenn die Prozesse kombiniert werden, was wirklich passiert addition der Amplituden. Auch die Forscher sprechen von «зацепе» — Phänomen, bei dem eine Zunahme der Amplitude gehalten wird, selbst bei einer gewissen Abweichung der Frequenz des hauptoszillators ab. Aber darüber sprechen wir ein anderes mal, und während die Rechner stellen, finden die Punkte der Kombination von zwei Modellen.
Der Fairness halber sei darauf hingewiesen, dass für die Ausrichtung der stehenden Welle und der LC-Resonanz, die auf Oberschwingungen, immer noch besser zu nutzen безиндуктивную Wicklung DL. Dann Wave-Prozess fast nicht verändert und konzentriert die Resonanz ist einfacher. Diese Art der Wicklung von den Forschern als «Granat» oder «гантеля».
Die verwendeten Materialien
  • [1] Alan Payne. SELF-RESONANCE IN COILS, 2014

Горчилин Wjatscheslaw, 2016
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