Некоторые закономерности получения радианта

2022-01-30

Все заметки/Радиант, второе магнитное поле

Некоторые закономерности получения радианта. На данном этапе развития альтернативной науки под радиантом подразумевается множество его проявлений: спиновое разделение зарядов, ток смещения и статическое электричество с перпендикулярным проводнику вектором электрического поля, второе магнитное поле и продольная волна, холодный ток и позитронная энергия. Причём позитрон, в данном случае, — не электронная античастица, а электрон с положительным, или менее отрицательным, зарядом. Считается, что первым этот термин ввёл Никола Тесла, который много работал с радиантной энергией, посвятил ей некоторые свои патенты [1-2], но точного определения этого явления нам не оставил. В этой работе мы покажем, как можно получить проявление этой необычной энергии в своей лаборатории, используя относительно недорогую и доступную современную элементную базу, за счёт которой и стали возможным такие эксперименты. Например, в качестве источника радианта будет использован отрезок обычной медной проволоки, быстродействующий диод Шоттки и мосфет-транзистор. Преобразуя схему эксперимента, мы получим знаменитые радиантные «импульсы Бедини» [3], на которые необычно реагирует измерительная аппаратура, и которыми можно эффективно заряжать аккумуляторы. Также, здесь мы увидим некоторые закономерности работы таких схем, которые позволят взглянуть на это явление с более общих позиций и, возможно, помогут в дальней перспективе рассчитывать генераторы свободной энергии академическим способом. Некоторые современные исследователи утверждают, что обычная медная проволока может работать, как целая электростанция, поскольку содержит в себе огромное число свободных электронов. И, если их правильно организовать, то можно получать дополнительную энергию непосредственно из меди или любого другого металла. Интересно, что в нашей установки все эффекты мы будем получать при помощи отрезка медного провода , от длины и других данных которого, будут зависеть многие выходные параметры схемы. На рисунке 1a такой провод изображен, как индуктивность L0, но по своей сути — таковой в данной схеме не является. L0 больше напоминает U-образную шину Теслы, подавая на которую импульсы от разрядника, экспериментатор добивался свечения лампочек, подключённых к ней [4]. В нашей установке по схеме 0 и 0, в качестве такой шины, будет использоваться отрезок толстой медной проволоки длиной 0 см и диаметром по жиле 0 мм. Зависимость от другой длины проводника будет показана ниже.

На шину L0, через ключ VT0, подаются короткие импульсы от источника питания +U. Между ним и шиной устанавливается специальный 0 VD0, который, в общем случае, может состоять из нескольких таких же . Без такого диода, имеющего особые параметры, эффект не проявляется вовсе, или проявляется очень слабо. В качестве детектора радианта хорошо подходят диоды Шоттки с малым зарядом и большой скоростью обратного восстановления, необычные свойства которых хорошо описаны в работе [5]. Также, для максимального эффекта необходим ключевой транзистор VT0 с высокими параметрами скорости нарастания сигнала. Осциллограммы. Давайте сначала посмотрим на осциллограммы этих необычных процессов. Напряжение питание схемы 1a — 0 вольт, ток потребления — 0 mA. Осциллограф находится в положении «DC». Генератор G0 подаёт на затвор ключа VT0 импульсы длительностью около 0 нс и частотой 0 кГц. На его стоке мы получаем импульсы амплитудой порядка 0 V, и примерно такую же постоянную состаляющую . Заметим, что эта составляющая примерно в 0 раз выше, чем напряжение источника питания, что является невозможным с точки зрения классической радиоэлектроники. Здесь нужно напомнить, что радиантные импульсы не совсем точно отражают современные приборы, но постоянная составляющая здесь представлена правильно, в чём можно убедиться, применив стандартную RC-цепочку, а замер напряжения производить уже после неё.

Если вместо одного детектороного диода VD0 применить два, включённые последовательно, то постоянная составляющая увеличится . Каждый последовательно включённый диод добавляет в постоянную составляющую выходного сигнала примерно 0-55 вольт. Во всяком случае это относится к следующей их марке: . Интересным наблюдением можно назвать включение VD0 и L0 наоборот . В этом случае выходные характеристики радианта выглядят чуть лучше, чем в первом варианте. Если индуктивность стоковой цепи достаточно большая, например, в её разрыв установлена катушка индуктивности , то радиантный эффект может сильно уменьшиться. Выходом отсюда может стать замыкание этой индуктивности вторичной обмоткой, после чего радиантный эффект снова восстанавливается, правда и ток потребления схемы, в этом случае, может увеличиться. Можно было бы предположить, что положительное постоянное смещение, получаемое в схеме 0, на её выходе XS0, может быть образовано за счёт ЭДС самоиндукции проводника L0, а сам проводник выступает, как микрополосковая линия с сосредоточенными параметрами [6]. Но тогда частота работы, учитывая её длину в 0 см, будет исчисляться гигагерцами, чего не позволят достичь ёмкости, которые находятся с обоих концов этой линии: выходная и проходная ёмкость VT0 и VD0, представляющие почти нулевое сопротивление для такой частоты. Второй вариант, L0 — микрополосковая линия с распределёнными параметрами, на концах которой присутствуют узлы тока. Этот вариант более правдоподобный, но откуда тогда берётся высокое постоянное смещение на XS1? Кроме того, в этом случае должен наблюдаться максимум электрического поля в центре L0, но поле примерно одинаковое по всей длине этого проводника. Это означает, что мы имеем дело с совершенно новым явлением!. Как настроить схему. Если для такой схемы применить любые детали, то, скорее всего, радиантного эффекта достичь не удастся. Также, потребуется правильно настроить схему. Понадобится генератор коротких импульсов G0, с возможностью их регулировки хотя-бы начиная от 0 нс, независимо от их частоты. Автор применил , при установке переключателей SA0-SA0 в положение, когда генератор отдаёт максимальное число импульсов, без пауз. На выходе этого генератора очень важно применить транзистор с высокой скоростью нарастания напряжения и относительно большим коммутирующим током. Хорошо подошёл такой транзистор: , только из всей партии в 0 штук, пришлось подобрать один, выдающий наилучшие характеристики. Детекторный диод должен обладать низкой проходной ёмкостью, высокой скоростью срабатывания и относительно большим импульсным током. Автор применил следующий диод Шоттки: . Схема настраивается так. Напряжение питания схемы на XS0 выставляется около 0 вольт, а длительность импульсов генератора G0 делается минимальной. Затем осциллографом находится максимум постоянной составляющей выходного напряжения на выводе XS0 путём увеличения длительности импульсов и изменения напряжения питания. Максимум достигается только при определённых значениях этих параметров. Здесь нужно отметить, что максимумы будут периодически повторяться и при больших длительностях импульса, но в других случаях резко возрастает ток потребления схемы. Поэтому важно найти именно первый максимум. Автором замечены следующие закономерности при поиске оптимальных значений: \[t \sim {\ell \cdot C \over U^{3/2}} Здесь: \ — длительность импульса, \ — длина линии L0, \ — общая ёмкость, составленная из выходных ёмкостей VT0 и VD0, \ — напряжение питания схемы. \[U_{XS1} \sim {\sqrt{C}} Здесь: \ — постоянная составляющая на выходе схемы XS0 при оптимальных значениях параметров из предыдущей формулы. Т.е. оптимальная постоянная составляющая почти не зависит от напряжения питания, параметров L0, но сильно зависит от выходной ёмкости, что нам понадобится далее. Эти формулы оказываются верны при подборе оптимального напряжения питания схемы. Преобразуем схему. Мы можем добавить ещё один провод L0 в исток выходного транзистора VT0, но он должен быть, по опыту, меньше по длине, чем провод в L0 . Также, провод L0 можно попробовать свернуть в катушку и даже вставить в неё небольшой ферритовый сердечник. Всё это приводит к небольшому самовозбуждению схемы, что даёт увеличение радиантного эффекта, правда за счёт увеличения тока потребления. Здесь главное — не переусердствовать с индуктивностью L0, т.к. с ней схема приобретает неустойчивость в работе.

Прежде, чем перейти к следующему преобразованию схемы, давайте уменьшим частоту генератора G0 до 0 Гц и посмотрим на выходную осциллограмму . Здесь мы видим классический разряд некой ёмкости, по всей видимости образованной p-n переходами VT0 и VD0. Уже отсюда мы можем сделать вывод о том, что одно из назначений схемы — относительно быстрый заряд ёмкости! Этим предположением мы и воспользуемся далее.

Вернём частоту генератора 0 кГц, добавим конденсатор C0 на выход нашей схемы и увеличим напряжение питания до 0 вольт. При этом ток потребления схемы увеличится, но зато теперь можно увеличивать и предельные значения постоянной составляющей на XS0. Кроме того, при подсчёте энергии, которой получает этот конденсатор после зарядки, и последующем сравнении её с затрачиваемой энергией, мы получаем выигрыш примерно в 0 раза. Но здесь очень много зависит от качества транзистора VT0 и диода VD0, который в этом случае нужно подобрать в виде сборок, как это изображено на рисунке 5a-5b. Последовательно с конденсатором C0 установим сопротивление Rn , подключим осциллограф параллельно этому сопротивлению и посмотрим на осциллограммы . При этом, жёлтый луч установлен на выход XS0, синий луч — на сток VT0. Судя по осциллограммме, мы получили довольно мощный импульс на очень маленьком сопротивлении: амплитуда импульса — порядка 0 вольт на сопротивлении 0 Ома.

Здесь мы можем провести прямую аналогию с бразильским патентом [7], где применяется тот же принцип быстрой зарядки больших ёмкостей. Только там разрядка конденсаторов производится на мотор, что нужно также в дальнейшем исследовать: возможно, индуктивный вариант нагрузки более эффективный. Импульсы Бедини. Введём в схему некоторые изменения и добавим туда диод VD0, функцией которого будет обеспечение пропуска к выходу схемы только лишь положительных импульсов. А к самому выходу подключим аккумулятор . Здесь необходимо обратить ваше внимание на то, что аккумулятор должен подключаться между VD0 и 0. Поскольку формирование радиантных импульсов здесь уже не идёт, то диод VD0 может быть, вообще говоря, любым, с большим импульсным током и подходящим обратным напряжением, например: . Автор проверял свинцово-кислотные аккумуляторы на 4V и 0 mAh. Интересно, что для этой схемы подходят даже те батареи, которые долго пролежали в разряженном состоянии, а, как известно, такие аккумуляторы восстановлению не подлежат. Радиантные импульсы восстанавливают их работу. Но необходимо предупредить исследователей, которые будут повторять подобные схемы и заряжать свои аккумуляторы радиантными импульсами: новые аккумуляторы придётся потренировать несколько раз, пока они привыкнуть к новой для них энергии. Об этом неоднократно упоминал и сам Джон Бедини [3]. Кроме того, ёмкость батарей может быть уже не той, что была прописана в паспорте. Такой аккумулятор больше напоминает конденсатор с высоким внутренним сопротивлением, заряд которого всё время восстанавливается, по типу электрета [8]. Выводы такого аккумулятора можно даже замыкать между собой, что не сильно будет сказываться на его ёмкости. Необязательно, но такой аккумулятор, сразу после зарядки, иногда может показать просадку по напряжению, но при подключении нагрузки, через время, восстановит свои характеристики. Особенно такой эффект проявляется для ранее невосстанавливаемых батарей. Выводы. При соблюдении определённых параметров и закономерностей, радиантную энергию можно получить даже на классической схеме с ключом, диодом, и нагрузкой в виде отрезка проводника. Сама же радиантная энергия хорошо воспринимается обычными конденсаторами и может в них накапливаться. В этой работе были показаны схемотехнические варианты для получения радианта и некоторые закономерности при выборе элементной базы, в том числе, и в виде математических формул. Общий подход при выборе деталей, выясненный в результате подобных экспериментов, заключается в поиске быстродейтсвующих полупроводников. Например, для ключевого транзистора и детекторного диода очень важна большая скорость нарастания импульса и время восстановления. Чем лучше будут эти параметры, тем лучше будет проявление радиантного эффекта. Также, важной характеристикой оказалась длительность импульса, при которой открыт ключевой транзистор VT0. Необходимо добиться минимальной длительности этого импульса, когда достигается первый максимум постоянного положительного смещения на выходе схемы. Последующие максимумы будут появляться при кратном увеличении длины импульса, но будут влиять только на увеличение тока потребления. Используемые материалы

Nikola Tesla. Apparatus for the utilization of radiant energy. Patent .
Nikola Tesla. Method of utilizing radiant energy. Patent .
Джон Бедини. Официальный .
Питер А. Линдеманн. Секреты свободной энергии холодного электричества. Глава 0. Розеттский камень.
Колтовой Н.А. Книга 0. Часть 0-07. Продольные волны. Глава 0. Продольные электромагнитные волны. Детекторы продольных электромагнитных волн. []
Википедия. Микрополосковая .
Patent . Gerson Silva Paiva. Electron accelerator generator. Application PCT/BR2015/000175, 0. []
Википедия. .