Это очень необычная идея, которая в будущем, возможно, откроет новое направление в науке — волновое электричество. Её смысл очень простой: всё состоит из волн, при этом материя — вторична, и ощущается нами, как следствие их взаимодействия. В этой работе будет показана волновая связь свободных электронов планеты с радиусом орбиты вокруг её звезды, но с дальнейшим предположением, что эту же стратегию можно будет распостранить и на микромир. Работа стала возможна благодаря многолетним исследованиям, ссылки на которые будут появляться по мере её прочтения.

Мы подойдём к этому вопросу с позиции планеты Земля, как точечного объекта, вращающегося вокруг «звезды по имени Солнце» (другого точечного объекта). Также, выберем средний радиус орбиты Земли, равный 150 миллионов километров [1] и будем рассматривать Землю с точки зрения электродинамики. Эти начальные условия необходимы, чтобы уйти от классической модели вращения планет, хотя к ней мы чуть позже вернёмся для сравнения и оптимизации.

Рис.1. Схематическое вращение Земли вокруг Солнца

Нам уже известно, что электрон, с точки зрения радиоэлектроники и электродинамики, представляет собой идеальный колебательный контур. Давайте рассмотрим и нашу планету с той же точки зрения, и представим её, как колебательный контур с распределёнными параметрами тока и напряжения. За основу можно взять аналогию с катушкой Тесла, на обоих концах которой находятся одинаковые нулевые потенциалы, что возможно, когда катушка работает в полуволновом режиме. Другими словами, на катушку Тесла необходимо подавать колебания 2-й гармоники, считая от основной резонансной частоты. Мы уже знаем, что основная частота резонанса такой катушки находится по классической формуле Томпсона: \[f_{1} = {1 \over 2\pi \sqrt{L_p C_p}} \qquad (1.1)\] а её вторая гармоника будет рассчитываться так: \[ f_{p} = f_{2} = \left( {i + 2 \over 2} \right) f_{1} = 2 f_{1} \qquad (1.2)\] Расчёт гармоник можно взять из этой работы. В этих формулах: \(L_p\) — индуктивность, а \(C_p\) — ёмкость всех электронов планеты, \(i\) — номер гармоники, которая в данном случае равна 2, а \(f_p\) — резонансная частота планеты, образованная её свободными электронами.

Теперь найдём эту индуктивность и ёмкость. Индуктивность всех свободных электронов Земли будет будет находиться, очевидно, как сумма всех собственных индуктивностей каждого электрона: \[L_{p} = N_p\, L_e \qquad (1.3)\] Её можно рассматривать, как последовательно соединённые элементарные индуктивности, число которых — \(N_p\), и оно же равно числу свободных электронов планеты. Здесь необходимо напомнить, что собственная индуктивность одного электрона равна: \[L_e = 2.82\cdot 10^{-22}\, (H) \qquad\] Общая собственная ёмкость всех свободных электронов планеты будет также находиться суммированием собственных ёмкостей каждого электрона: \[C_p = N_p\, C_e \qquad (1.4)\] Её можно рассматривать, как параллельно соединённые элементарные ёмкости. Напомним, что собственная ёмкость одного электрона равна: \[C_e = 3.14\cdot 10^{-25}\, (F) \qquad\]

В этой задаче появилось одно число, которое определяет весь дальнейший расчёт и от которого завися все выходные параметры, это — число свободных электронов в Земле. Его можно найти, как общий заряд планеты, делённый на элементарный заряд электрона [3]. Электрический заряд Земли экспериментально был найден здесь и отличается от учебного в несколько раз. Теперь можно найти число свободных электронов в Земле: \[N_p = {q_E \over q_e} = 1.94\cdot 10^{25} \qquad (1.5)\] Запомним это число, оно нам пригодится во всех дальнейших вычислениях. Например, отсюда можно подсчитать суммарную индуктивность всех свободных электронов Земли: \[ L_{p} = 5.47\cdot 10^{3}\, (H) \qquad\] Подставляя в формулу (1.1) выражения (1.3-1.4) найдём резонансную частоту планеты (по Томпсону), образованую её свободными электронами: \[f_{p} = {1 \over \pi N_E \sqrt{L_e C_e}} \qquad (1.6)\] Учитывая, что скорость распостранения волны, образованной этим огромным колебательным контуром, в вакууме равна скорости света, то мы можем найти половину её длины (напомним, что мы считаем полуволновой режим): \[\lambda_p / 2 = \pi c N_p \sqrt{L_e C_e} \qquad (1.7)\] Если окончательно подсчтитать длину волны планеты Земля, то она окажется приблизительно равна \(R_E\) — радиусу её орбиты вокруг Солнца: \[R_E \approx \lambda_p / 2 = 1.7 \cdot 10^{11}\, (m) \qquad\] Ошибка полученных данных с астрономическими — составляет 15% и связана она, скорее всего, с не очень точными условиями для определения заряда планеты. На ошибку также влияет наше упрощение об отсутствии у неё эксцентриситета.

Интересно, что полученный результат можно совсем упростить, если применить известные данные об электроне: \[R_E = \pi r_e N_p \qquad (1.8)\] или: \[\lambda_p = \lambda_e N_p \qquad (1.9)\] Здесь: \(r_e\) — радиус электрона, \(\lambda_e\) — длина волны электрона (по Томпсону).

Посмотрим на орбиту планеты с классической точки зрения. Её радиус находится, как условие уравновешивания центробежной силы отталкивания и гравитационной силы притяжения. Первая — зависит от скорости вращения планеты вокруг звезды, а вторая — зависит от массы планеты и звезды, и расстояния между ними. Это расстояние — и есть радиус орбиты. Таким образом, радиус вращения планеты вокруг звезды может быть, теоретический, любой: увеличьте скорость вращения планеты, увеличится радиус её орбиты, и наоборот.

Но есть ли оптимальная орбита для конкретной планеты? По всей видимости, да, и радиус такой орбиты зависит от числа свободных электронов в объёме этой планеты. Планета стремиться занять положение в узлах стоячей волны [4], образованной её распределённым колебательным контуром. Найти же этот оптимальный радиус можно по формулам (1.7-1.8).

Рис.2. Оптимальная орбита планеты, когда она занимает своё место в узлах стоячей волны

Схематически, распределение волны между планетой и её звездой представлено на рисунке 2. Можно предположить, что планета может располагаться в любом по счёту узле: 2, 3, 4, 5, и т.д.

Из этой работы можно сделать вывод о том, что солнечная, как, видимо, и любая другая планетарная система, — это точно настроенный организм, напоминающий музыкальный инструмент. Планеты этой системы распологаются точно в узлах планетарных волн по отношению к звезде, а возможно, и в волновых узлах, порождаемых самой звездой.

В данной работе исследовались планетарные волны, образованные свободными электронами, находящимися в объёме планеты. Эти исследования показали, что планета, относительно своей звезды, располагается в узлах такой волны (рис. 2). По всей видимости, волновые узлы обладают определёнными физическими свойствами, сродни гравитационным, которые ещё предстоит изучить науке.

Здесь также были показаны расчётные данные, касющиеся непосредственно Земли, которая также располагается в узле волны, образованной свободными электронами этой планеты. Этими же расчётами можно показать и, главное, объяснить по крайней мере три точки Лагранжа: L₃, L₄, L₅. Точки L₁ и L₂, по всей видимости, связаны с эксцентриситетом орбиты нашей планеты [5].

Полученные формулы, возможно, распостраняются и на микромир, например, на систему, образованную несколькими свободными электронами (1.9). Из формул следует, что длина волны такой системы равна сумме длин волн всех свободных электронов, находящихся в её объёме, а центр её вращения располагается в одном из узлов такой волны.